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In den drei Poisson’schen Gleichungen: 
X' = X+aX+bY+cZ+P 
T = Y+äX+eY+fZ+Q 
Z' — Z+gX+liY+lcZ+B, 
bedeuten die Glieder aX-\-b Y-\- cZ, dX + eY-\-f Z und gX-\-hY-\-kZ die Wirkung des im Schiffseisen 
induzirten flüchtigen Magnetismus auf den Kompass und zwar nach den 3 Dimensionen des Schiffes: Länge, 
Breite und Tiefe. Lassen wir die letztere Dimension, welche, wie wir gesehen haben, bei den bisherigen 
Untersuchungen — wo wir ja immer annahmen, das Schiff liege auf ebenem Kiel — für die entsprechende 
Deviation ausser Acht blieb, vorläufig unberücksichtigt, so bezeichnet uns aX-{-bY-\- cZ den in der 
Längsschiffs - Richtung, dX-\- eY-\-f Z den in der D warsschiffs- Richtung von allen 3 Komponenten 
des Erdmagnetismus, d. h, von der Gesammtkraft desselben, induzirten flüchtigen Magnetismus. 
Stellen wir uns nun vor, dass eine Linie (unendlich dünne Stange) 
genau in der Längsschiffs-Richtung sich befindet und durch den Mittel 
punkt des Kompasses geht (der ganze Kompass eigentlich als Punkt 
betrachtet), und es könnte eine solche Linie durch den Erdmagnetismus 
induzirt werden, so würde die in ihr induzirte magnetische Kraft pro 
portional der Komponente X desselben, also etwa = aX sein. aX ist 
daher die durch die Komponente X in einer längsschiffs horizontal ge 
richteten, durch den Kompass gehenden Linie eventuell induzirte mag 
netische Kraft, a der Induktions-Koeffizient einer solchen Linie. 
In Bezug auf aX sind nun aber 2 Fälle zu unterscheiden, ent 
weder können beide Pole an einer Seite des Kompasses liegen, wie in 
Fig. 4a (beide vor oder beide achter dem Kompass), oder es kann der 
eine Pol vor, der andere achter dem Kompass liegen wie in Fig. 4b. 
bY ist die in der Längsschiffs-Richtung durch die Komponente Y 
des Erdmagnetismus induzirte Kraft des flüchtigen Magnetismus. Denken 
wir uns also, es gehe von der Längsschiffs-Richtung aus eine Linie genau 
dwarsschiffs, und es könnte wiederum eine solche Linie vom Erdmagne 
tismus induzirt werden, so würde die in ihr induzirte Kraft proportional 
der Komponente Y, also etwa b Y sein, b ist also der Induktions-Koeffi 
zient einer solchen Linie. Wiederum sind 2 Fälle möglich, wie aus Fig. 5 
ersichtlich. 
Fig. 6. 
+ 
cZ 
, • 
3 
(a) 
JL 
CZ 
s 
_ 
cZ 
(b) 
s 
9 
cZ 
—i 
cZ ist die in der Längsschiffsrichtung durch die Komponente Z 
des Erdmagnetismus induzirte Kraft des flüchtigen Magnetismus. — 
Denken wir uns also, es gehe von der Längsschiffslinie aus eine 
Linie genau vertikal, und es könnte wiederum eine solche Linie vom 
Erdmagnetismus induzirt werden, so würde in derselben etwa cZ 
als Kraft’ des flüchtigen Magnetismus entstehen und c der Induktions- 
Koeffizient dieser Linie sein. Die beiden möglichen Fälle sind in 
Figur 6 dargestellt.