Ertel, H.: Neue atmosph, Bewegungsgleichungen und ihre Anwendung auf die Theorie usw. 4927 
Wr 
dE (X dr 
AT a 
hinzutritt. Für ein zeitunabhängiges p- Feld reduziert sich (37) auf 
. N 1 dpf. 1,9 ° 2 1 1 8 
HB) NS — 4 dry (1 Ta AR), Sp dx (1 4p) 
woraus durch Vergleich mit (39) 
{14} Ap=0 
folgt, welches Ergebnis in. (41) bereits berücksichtigt wurde. 
VIl. Theorie der Zyklonenbewegung, Mit der konstanten Grundströmung (89} 
erhielten wir in (41) das System der Störungsgleichungen 
#* Bf am 01 g O5 
aa (v AG 588) 15 
kn ug 08 KR Sa 
1 Börde | f de 
Die Substitution dieser Gleichungen in die Kontinuitätsgleichung (42) ergibt: 
$5 _ HA ffS w.® 1 
oder in anderer Schreibweise: | 5 
ö zH eH ) a 
© (1— A a)e— AU Sr db=0, 
Betrachten wir die Störungen (einer in den horizontalen Richtungen unendlich 
ausgedehnten Atmosphäre, die zur Zeit t = 0 durch 
(48) | sl, 
darstellbar sind, so ist die Lösung‘ von (47) in Operatorenschreibweise (1s) durch 
| u 5x4) 
A a 
| 1— SL 4 
} 
yegeben, wobei wir eine konstante Grundströmung U voraussetzten. Ist £ (x, y} 
von der Form harmonischer Wellen, die von der y- Richtung unabhängig sind: 
(50) . Da = 0a 5) = As (= +) 
(L = Wellenlänge, A = Amplitude, « = Phasenkonstante), so wird nach (49) 
{52} zix,0 = Acf U 00 tak=l (S— et} 
mit der Fortpflanzungsgeschwindigkeit 
U 
We m A 
4 12 “ 
LH ac 
Da £ gemäß (40) ein Maß für die Druckstörung‘ darstellt, besagt die Lösung 
(51} mit (52): Die anfängliche Druckstörung %, bewegt sich in Riehtung 
der Grundströmung fort, jedoch mit einer Geschwindigkeit co, die 
etwas kleiner ist als die Grundströmungsgeschwindigkeit U, Setzen 
wir nämlich 
53) 
ao wird 
Ka Vgl _ 1920km 
BO an € 
Wa, D 
E = L zz $ 
L+ (27x) 
and für Zyklonenwellen ist. magn (x) = 107 10%, wobei zu beachten 
ist, daß L/2 den „Zyklonendurchmesser“ bedeutet.