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der Druckvertheilung eine typische oder doch häufige bei Böen ist, und dafs 
infolge dessen auch die anticyklonale Krümmung der Isobaren in oder hinter 
der Böe in der Regel einen Antheil hat am Zustandekommen der kurzdauern 
den hohen Windstärken; dem entspricht völlig das bei den meisten starken Böen 
vorkommende Ausschiefsen des Windes um mehrere Strich in der Böe und 
geringe Krimpen hinter derselben. Umgekehrt war an der Ostsoite des Ausläufers 
der Depression der (SE- und Süd-) Wind den Isobaren fast parallel und schwach 
im Verhältnifs zum Gradienten, was beides der starken cyklonalen Krümmung 
der Isobaren daselbst wohl entsprach. Zugleich änderte sich der Wind dort 
rasch mit der Höhe (oben SW, unten SE), während er au der Westseite durch 
weg ungefähr derselbe war, wie es dem Zusammenwirken von Druckvertbeilung, 
Wärmevertheilung und Reibung entsprechen mnfste. 
c. Versuch einer Berechnung der Geschwindigkeit aus dem 
Gradieuteu. Nicht sowohl zum Zwecke der Erlangung weiter zu verwendender 
Zahlen, als zur Kontrole der Theorie und unserer Auffassung versuchen wir 
nun, die Windgeschwindigkeiten, welche sich aus diesen Druckunterschieden 
ergeben mufsten, durch Rechnung zu bestimmen, unter Einführung einiger Ver 
einfachungen. Nehmen wir an, dafs die ganze horizontale Beweguug in der 
Richtung der Fortpflanzung des Phänomens und des gröfsten Gradienten statt 
betrachtete Beschleunigungen 
/iG 
in 
und k ( 
\ V °2 ? ' un ^ lst 
J 2 M' G 
k v + M 
i u 
k 2 )’ 
woraus durch Auflösung nach v folgender Ausdruck erhalten wird: 
ks . ,/2,uGs 
'“'•-i+IV' 
2ksv, 
° + (y 
wo v die Endgeschwindigkeit, v # die Anfangsgeschwindigkeit der betreffenden 
Luftmasse, s den Weg, den sie zwischen beiden Werthen v 0 und v zurücklegt, 
k den Reibungs-Koeifizienten, ¡u den Faktor 0,0001224, G den Gradient und m 
die Masse eines Kubikmeters der betreffenden Luft bedeutet; in unserem Falle 
lassen sich für alle Stationen annehmen k zu 0,00006 und 2,u/m zu 0,00207; da 
aber Gs = 111 • 111 X o, wenn n die Differenz zwischen dem Anfangs- und End- 
werthe des Luftdrucks ist, so ist —- = 230» und lässt sich die Formel, unter 
m 
Weglassung des ganz gerinfügigen letzten Gliedes, vereinfachen za 
v = v„ — y + V230n — 2ksv 0 . 
Hätte die Böe ihren Ort nicht verändert, so wäre eine angenäherto Rech 
nung auf dieser Grundlage leicht auszuführen. Der Zuflufs der Luft wäre als 
dann einfach als von der Rückseite der Böe anzunehmeu, und die Geschwindig 
keit, mit welcher die Luft heranströmte, ehe sie an die Stufe kam, liefse sich 
aus dem Gradienten daselbst annähernd berechnen. Aus der Differenz Lceu- 
warden-Wiesbaden (beide Barometer sind gegen die benachbarten Stationen 
etwas hoch, jedoch ungefähr um dieselbe Gröfse) ergiebt sich der letztere 
gleich 2,12. Dieser Gradient erleidet in den unteren 2000 Metern keine 
erhebliche Aenderung mit der Höhe, da die Temperaturzunahme nach Süden 
hier eben nur ausreichte, den Einfluss der abnehmenden Dichte auszugleichen. 
Nehmen wir gleichförmige und geradlinige Bewegung und ///in — 0,00104 an, 
so folgt aus den Formeln von Goldberg und Mohn für die Breite von 52° die 
Geschwindigkeit des Luftstroms bei k = 0, also ohne Reibung, zu 19,2 m p. s., 
bei k — 0,00006 zu 17,0 m p. s. Da wegen der Kontinuitäts-Bedingungen ein 
Theil der in die schnellere Bewegung hineingerathenden Luft aus gröfserer 
Höhe stammen mufste (vgl. d. Folg.), so können wir das Mittel der Rechnung 
zu Grunde legen; die Richtung dieser Bewegung fiel sehr nahe mit jener dos 
Gradienten in der Stufe und also auch mit jener des Windes in der Böe zu 
sammen; wir können somit v, = 18 m p. s. setzen und erhalten alsdann für 
einige der oben aufgeführten Fälle folgende Resultate: