Die Bahn des Planeten (279) Thule. 
d 1 :c x (1 + y) 8 v x„ 
(rf L = X X + fr2 (1 + r) 
dl- 
Y i rf 2 •>'(, dy 1 Y i 1 rf#» dl , _rf_ /rf#» 1 
+ dt 2 rZZ (1 + /) ~~ + (i + If dl dt + dt 
idotv 1 \ 
\ d u ( 1 + ./ )./ 
C? ä y 
und cm« ¡ihnliehe Gleichung iiir 
dt- 
Durch Integration nach der Zeit erhält man aus (11) 
(i + /){(i+y)§! 
(1 + I) I (1 + y) ( p- — y» ( 1 
*$-/( 
dy„ rfyl 
Y , J rf#* rf 
+ (1 + If dt dt) 
dt + 
Y 
1 d y„ d I 
(1 + If dl dt 
j)dt + 
dx„ 1 
dl (1+/) 
djjo 1 
dl (l+I) 
Setzt man kurz 
und 
so findet man leicht: 
Icilii = 
k falli 
dy 0 d.x 
/( r 
/( 
+ 
X + 
1 rf d p 
(1 + /) 3 <ZC dt j 
1 rfic,, d I 
(1 +If dt lit 
d t 
) dt, 
(!+/)(!+ y) (a, ^ - ;K ^ (*. II - y 0 III) + (•>,'<, ^ - y a ] 
(1+/) 
und aus (Ga) 
und 
■wo gesetzt wurde 
I/ 
1 
n , V _ ~ III , 
(1 + y) 6 1 +1 1ju 1 +1 + (1 + If 
II 
4" - 
a 
7 x« i + j ^ 1 + / + (1 + /) 2 1 
/J/ 
! + 1 
UI 
- i + j - y« i+ / + If J 
0 = ~ 2(1. + i) :(l+i) 3 . 
Aus (li3) erhält man ebenfalls: 
(1 + /)^. = (1 + 7) ,/y 
1 rf y __ rf ay, .. d y„ 
dt dl (1+y) 2 rf# tZ L" rfg 
III 
(12) 
(13). 
(14) 
(14 a) 
(14 b), 
(15). 
("? z/ 
ln den Gleichungen (13) bis (15) hat man noch -,\£- und -öv durch ihre Werte zu ersetzen. Alis 
d l dl 
der Differentiation von 
ergibt sich 
x„ — r„ COS I V 
y 0 = r„ sin v„ 
dv 0 dr 0 
dt ^~r« sm Vo -JjT + COS V 0 £ 
dx 
dl 
d i/o _ 
dv u . dr u 
( j ■- — r 0 cos v 0 J.. + sm v„ ... 
Nach den Gleichungen der ungestörten Bewegung ist, wenn mit e 0 = sin rp t die Exzentrizität der 
ungestörten Ellipse bezeichnet wird: 
d v 0 Je yp 0 
dt 
und 
dr 0 
dt 
Je Gp sin v 0 
Mithin ’wird: 
ä%o tk . d ijo Je , -, 
sin v 0 und j. = (c 0 + cos v 0 ) 
a - JPo (lL > }po 
(16). 
Archiv 1903. 2. 
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