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Aus dem Archiv der Deutschen Seewarte. 1907, Nr. 3. 
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C 1 
S 
i, i' 
7 
c 
S 
h ? 
e 
s 
i, i ' 
c 
.<? 
1,7 
— 0.009 
— 0.036 
5,7 
+ 0.024 
4- 0.024 
4,8 
— 0.015 
— 0.007 
3,9 
+ 0.003 
+ 0.008 
2,7 
+ 0.014 
+ 0.093 
6,7 
+ 0.034 
+ 0.011 
5,8 
— 0.062 
+ 0.039 
4,9 
0.000 
— 0.043 
0,7 
— 0.005 
- 0.057 
4,7 
— 0.058 
— 0.035 
3,8 
+ 0.077 
— 0.032 
2,9 
— 0.003 
+ 0.035 
2,7 
+ 0.016 
+ 0.018 
1,8 
- 0.019 
0.000 
5,8 
+ 0.022 
— 0.010 
4,9 
— 0.006 
— 0.000 
3,7 
— 0.038 
— 0.128 
2,8 
+ 0.040 
+ 0.004 
6,8 
+ 0.026 
— 0.029 
5,9 
+ 0.011 
4- 0.045 
1,7 
+ 0.022 
4- 0.110 
0,8 
— 0.021 
— 0.004 
4,8 
— 0.048 
+ 0.039 
3,9 
- 0.005 
— 0.045 
3,7 
— 0.017 
+ 0.016 
2,8 
+ 0.018 
— 0.006 
6,8 
— 0.012 
+ 0.012 
5,9 
+ 0.004 
— 0.010 
4,7 
+ 0.067 
+ 0.113 
3,8 
— 0.070 
+ 0.004 
7,8 
-0.004 
+ 0.005 
6,9 
— 0.017 
— 0.030 
2,7 
— 0.050 
— 0.129 
1,8 
+ 0.052 
+ 0.002 
5,8 
+ 0.016 
— 0.017 
4,9 
+ 0.013 
+ 0.040 
4,7 
— 0.003 
- 0.037 
3,8 
— 0.004 
+ 0.012 
2,9 
-1- 0.001 
- 0.012 
6,9 
+ 0.004 
+ 0.012 
5,7 
— 0.071 
— 0.058 
4,8 
+ 0.081 
— 0.023 
3,9 
— 0.005 
+ 0.030 
7,9 
+ 0.012 
+ 0.011 
3,7 
+ 0.074 
+ 0.095 
2,8 
- 0.077 
+ 0.011 
1,9 
+ 0.004 
— 0.018 
5,9 
— 0.016 
— 0.023 
Für die folgenden Entwicklungen werden die aus dem Verhältnis der mittleren täglichen Bewegungen 
der beiden Himmelskörper v = 0.2410003 gebildeten Integrationsfaktoren gebraucht, deren Logarithmen 
nachstehende Tabelle gibt: 
log 
l — l’ V 
i' 
-5 
— 4 
— 3 
— 2 
— 1 
0 
1 
2 
3 
4 
5 
1 
6 
7 
8 
9 
1 
9.2806 n 
9.3725 n 
9.4893 n 
9.6496 n 
99062n 
0.61798 n 
0.11976 
9.7547 
9.5592 
9.4249 
9.3225 
, 
2 
9.3485 n 
9.4582 n 
9.6052 n 
9.8292 n 
0.31695 n 
0.28567 
9.8187 
9.5989 
9.4537 
9.3450 
9.2582 
3 
9.3258 n 
9.4291 n 
9.5650n 
9.7637 n 
0.14086 n 
0.55752 
9.8938 
9.6426 
9.4845 
9.3689 
9.2776 
4 
9.3042u 
9.4019 n 
9.5291 n 
9.7069 n 
0.01592n 
1.44371 
9.98464 
9.6912 
9.5177 
9.3940 
9.2979 
9.2192 
5 
9.2836n 
9.3762 n 
9.4942 n 
9.6566 n 
9.9190 n 
0.68825 n 
0.09963 
9.7459 
9.5536 
9.4208 
9.3192 
9.2370 
9.1678 
6 
9.3520 n 
9.4627 n 
9.6115 n 
9.8398 n 
0.35067U 
0.25649 
9.8085 
9.5928 
9.4493 
9.3416 
9.2554 
9.1835 
7 
9.3291 n 
9.4333 n 
9 5707 n 
9.7729 n 
0.16304n 
0.50446 
9.8817 
9.6358 
9.4798 
9.3652 
9.2747 
9.1998 
8 
9.3073 n 
9.4058 n 
9.5334 n 
9.7149 n 
0.03245 h 
1.14268 
9.9698 
9.6836 
9.5126 
9.3902 
9.2948 
9.2167 
9.1505 
9 
9.3800 n 
9.4991 n 
9.6637 n 
9.9322 n 
0.77211 n 
0.08040 
9.7373 
9.5481 
9.4167 
9.3160 
9.2343 
9.1655 
10 
9.4673 n 
9.6180n 
9.8508 n 
0.38722 n 
0.22915 
9.7986 
9.5867 
9.4449 
9.3382 
9.2526 
9.1811 
11 
9.5766 n 
9.7823 n 
0.18642 n 
0.45717 
9.8700 
9.6291 
9.4751 
9.3616 
9.2717 
9.1973 
12 
9.7231 n 
0.04964 n 
0.96658 
9.9555 
9.6761 
9.5075 
9.3864 
9.291S 
9.2141 
13 
9.9458 n 
0.87615 n 
0.06198 
9.7289 
9.5426 
9 4126 
9.3127 
9.2316 
Wie leicht ersichtlich ist, erfahren die Glieder, welche mit dem Faktor y ^ - multipliziert werden, 
die bei weitem stärkste Vergrößerung bei der Integration; aber auch einige Glieder in den Gruppen i' = 8 
und i — 12 werden beträchtlich vergrößert und mußten deswegen bei der Entwicklung der Differential 
quotienten der Störungsfunktion mit besonderer Sorgfalt berechnet werden. 
Die Wiedergabe der weiteren, zur Integration erforderlichen Rechnungen möge hier unterbleiben. 
Die Endwerte der Störungen, vorläufig ohne Berücksichtigung der Integrationskonstanten, stellen sich 
mit dem Argumente [(*' --1 r) E — i’ (M 0 '— >' M 0 ) ] schließlich in folgender Form dar: