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Satz 2. „Wenn in Richtung der Gefäll-Linien der Flächen gleichen Druckes keine Temperatur- 
Differenzen etc. bestehen, so dass an Orten gleichen Luftdruckes überall auch gleiche Luf't-Diclitigkeit aul 
tritt; dann verlaufen die Flächen gleichen Druckes einander parallel und sind die Beschleunigungen, welche 
durch die Neigung der Gefäll-Linien in horizontaler Richtung bedingt sind, in allen Höhenschichten einander 
gleich, entsprechend dem konstanten Werthe p — 
Der Beweis ergiebt sich unmittelbar aus der Entstehung der 
Flächen gleichen Druckes. In der unteren Fläche ist der Druck p" 
überall um das Gewicht der Zwischenschicht cl h . q grösser als in der 
unmittelbar darüber liegenden Fläche gleichen Druckes, so dass d h . q 
konstant = p"—p' sein muss. Nun ist aber längs einer schmalen 
Schicht gleichen Druckes hei konstanter Temperatur die Dichte o 
konstant, somit resultirt auch, dass d h , d. h. der Vertikalabstand zweier unendlich nahe belegenen Flächen 
gleichen Druckes, konstant sei, die Flächen selbst also einander parallel verlaufen. 
Die Flächen gleichen Druckes sind auch dann einander parallel, wenn in vertikalem Sinne Temperatur- 
Differenzen bestehen, wenn nur in Richtung der Flächen gleichen Druckes, sagen wir kurz in horizontalem 
Sinne, die Temperatur nicht wechselt. In diesem Fall ergiebt sich h, der Vertikalabstand zweier Flächen 
gleichen Druckes an allen Orten konstant, weil h sich aus der Summe konstanter Differentialgrössen d h zu 
sammensetzt. 
Satz 3. Flächen gleichen Druckes konvergiren nach der Seite der niedrigen Temperatur und diver- 
giren nach der Seite der höheren Temperatur, wenn in Richtung der Flächen gleichen Druckes Temperatur- 
und Dichtigkeits-Differenzen in der Atmosphäre bestehen. Das Maass der Konvergenz Ah berechnet sich 
aus der Gleichung 
Mi 
h' 
t'-t" 
273-fi' 
V 
(vergi, nebenstehende Skizze.) 
Beweis: Ueber der Fläche gleichen Druckes CB liege die Fläche gleichen Druckes JK. Die Temperatur 
bei C werde t', die Temperatur bei B werde t" genannt. Der Abstand, in vertikaler Richtung gemessen, be 
trage bei J resp. C zwischen beiden Flächen h’, bei K und B aber h" Meter. Die Differenz h'—h" = Ah 
werde als absolutes Maass der Konvergenz der Flächen JK und CB bezeichnet und in Nachfolgendem 
berechnet. 
J 
Es ist nach der Definition der Flächen gleichen Druckes 
S' &k' ' Qt — A" ■ q" 
oder: 
d,, 
Q — d h n ■ q" 
q' — d 
A d h 
d h i d h r 
d 
0-f) 
Ad h ist identisch mit d± h , d. h. es ist die Differenz A d h , welche 
das Maass der Konvergenz zweier unendlich nahen Schichten 
bedeutet, zugleich ein unendlich kleiner Theil der ganzen 
absoluten Konvergenz A7i, also ein Differential derselben, so 
mit ist: d^n = d h i ^1 ^ ir )‘ 
Das Verhältniss der Dichtigkeiten in einer Schicht 
gleichen Luftdruckes und gleicher Dampfspannung etc. ist nur abhängig von der Temperatur und zwar 
besteht die Beziehung: 
273° + t" 
273° + t' ‘