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Annalen der Hydrographie und -Maritimen Meteorologie, September 1926. 
Aus dem Vektordreieck in Bild 10 lesen wir die Beziehung ab 
sin £ _ zZ nn __- 
sinp—a—-f) HU Pı 
Nach f aufgelöst ergibt dies 
Wi +5 sin2p + Ecos2p 
14+9c0082p — € 8in2p 
Ka kein a 
"34 -kcosa 
De kocosa 
7 B+Kkoosea 
Cem keine . 
7 S+Kcosm 
Es ist also bei einer Längsschiffsschleife stets X = & 
% = 0 gibt den Fall der a-Schleife mit X = E€=0 und D= Ya) 
x — 90° den der d-Schleife mit U = € —z— > und DD = 0. 
Genau so läßt sich zeigen, daß eine b-Schleife ein U = — € = £ mit D=0 
ergibt, 
Summieren wir nun über alle als Hochantennen und Schleifen wirkenden 
ablenkenden Gebilde des Schiffes, so erhalten wir als die beiden Komponenten 
des aus dem gesamten Rückstrahlfeld und dem Feld der ankommenden Welle 
resultierenden Feldes R nach Voraus 
V = Vo-4+ Va 7-V, = Hainp + m H-+ dHeop-+eHsinp 
nach Backbord 
S = Se +81 +8, — Hcosp-+ en H-+ aHcosp-+bHainp. 
V = Rain (p—% 
S = R cos (p — £} (Bild 11) 
Beosp + V sin p = R cosf 
Sein DT dm Rainf. 
Setze ich die Werte für V und S aus den Gleichungen (2) hier ein, so kommt: 
cost = cos? p-+ sn cos p -{- a cos? p -{- b sin p cos p 4 siu? p 4 vn sin p -}- d sin p cos p- esin? p 
=14+ 47" 4 meinp-+encop-+ "EZ einzp + 27 co2p, 
E- sin f = sin pcos p + sn sin p-}- a cos p ein P-} bein?! p — sin p cos p — th C08 p 
| — dd cos? p — e8in p cos p 
Ark + 2 ein2p +asinp— meosp— A712 cos 2p 
1+ Aare = 4 81h = 8 YaZ= V. 
f Sy = 14 ®e0sp- Ceinp-+Dco2p-— Cein2p 
| Kant _ 94 sin p-+ € cos p-+ Dein2p-+ Ecos2p, 
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