Dynamische Effekte der doppelten Erdbewegung auf die Atmosphäre. 
13 
0.75.0.0736 X 
4. Die Abhängigkeit von der geographischen Breite. 
Formel (13), (14), (15). 
9397 (1+ 0-003671) cos- cp + 0.43378 sin <p cos cp 
9.806—0.025 cos 2 y—0.034 cos 2 cp 
35.079 J/s«n 2 (/)+0.99 cos 2 cp+0.000822 
r Wendekreise muss d; 
meine Beschleunigungs-Formel ersetzt werden A = 90°, « = 90° und r = 
cos 2 cpl 
Fswí 2 (¡d+ 0.99 COS 2 cp 
für Orte nördlich des Wendekreises. Innerhalb der Wendekreise muss das letzte Glied durch die allge- 
werden. 
• ° .. = eingeführt 
Vstri 2 cp, + 0.990 cos 2 cp 
Wir erhalten folgende Werthe: 
cp = 0° 10° 20° 30° 40° 50° 60° 70° 80° 90° 
0.99 mm, 0.95 mm, 0.86 mm, 0.76 mm, 0.64 mm, 0.48 mm, 0.33 mm, 0.18 mm, 0.07 mm, 0.00 mm. 
Die Beobachtungen ergeben in der That für nördliche Breiten etwas geringere Beträge. Es ist dies 
wohl das sicherste Zeichen, dass die Masse der Atmosphäre, wie es die Theorie in der That verlangt, an 
dem A equator grösser ist als an den Polen. Wir haben jetzt gewissermaassen ein Mittel an der Hand, um 
durch Beobachtung die Anordnung der Massen der Atmosphäre zu erforschen. 
Wir sehen, dass in fast jeder Beziehung die Beobachtung mit den Postulaten der theoretischen Resul 
tate übereinstimmt. Es läge kein erheblicher Grund vor, die aufgestellte Theorie als falsch zu erkennen. 
Der scheinbare Widerspruch der Theorie mit den empirischen Resultaten bezüglich der grösseren Ampli 
tuden der doppelten Oscillation zur Zeit der Aequinoktien auch zwischen den Wendekreisen scheint weg 
zufallen, sobald man die Rechnung durchführt unter Annahme der gesamten Bewegung unseres Planeten 
systems durch das Universum gemäss der angenommenen bekannten Bedingungen der Eigenbewegung der 
Sonne. 
Erklärungen zu den Figuren der Tafel II. 
Fig. 4. Kurve I: Theoretische Kurve der doppelten täglichen Oscillation für Port au Prince, September. 
r n cqOooc ,, • sin 2 u + 0.146 sin a 
2 0.635 + 0.002 cos a 
Kurve II: Kurve 0.467 (sin 30°21'+ n a) nach Hann. Gang der einwelligen Oscillation in Port au Prince 
September. (Dynamische und thermische Wirkung vermischt.) 
Kurve III = I + II: Theoretische Kurve des Ganges des Barometers während eines Tages im September. 
Kurve IV: Wirklich beobachtete Kurve, September-Mittelwerthe 1891/1892 in Port au Prince. 
Fig. 5. Kurve I: Wirklich beobachtete Kurve der Barometerstände, Mittelwerthe, Port au Prince, Sept. 1891/92. 
Kurve II: Theoretisch konstruirte Kurve der Barometer-Schwankungen am 21. September für einen Ort 
<p — 18°33'N-Br. von Port au Prince. 
Zusammensetzung der dynamischen einwelligen und zweiwelligen Oscillationen. 
Fig. 6. Kurve I: Theoretisch berechnete Schwankung der Amplitude der doppelten täglichen Barometer- 
Oscillation im Laufe eines Jahres für einen Ort unter dem 45. Breitengrade. 
Kurve II: Kurve der beobachteten Schwankungen (Mittelwerth für 47.2° N-Br. nach Hann). 
Fig. 7. Kurve I: Wirklich beobachtete Kurve der Abnahme der maximalen Amplituden der doppelten täglichen 
Barometer-Oscillation mit Zunahme der geographischen Breite. 
Kurve II: Theoretisch berechnete Kurve unter Annahme einer konstanten Atmosphärenmasse.